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実在気体の状態方程式… ファンデルワールスの式
お飛関Or 3
東憲①向式帥谷 真素①千代
実在気体は分子の大きさがある
実在気体では、気体分子自身の体積と気体分子間に働く引力 (ファンデルワールスカ)を+
考慮したファンデルワールスの状態方程式が成り立P自向式善)帯同お運①向さ8 きりせ
ーでは?
平
1n
(V-nb)=nRT.0
自由に変ける
4,b:ファンデルワールス定数
引力の影響で
圧力福減日 (0料落労は ギ 始な43
壁から違いと
かの圧力
le体積の実測値y
em\u 東
反発力のため,分子
の中心が自由に動け
(帝代 O合k体積は 4会素婚.s商愛けて減速する
安平:d 転率節大景: 6
000S
0
くu
分子が壁に近づくと,
壁から遠い他の分子の引力 び
引カ
p'<p
図4.実在気体では分子自身の「外S
1体積bは無視できないので、 自由
に動ける体積は小さくなる
実測圧力
生 チ「本戻 宝ロイ代ホで
図5.実在気体では、分子間の相互作用(ファンデルワールスカ) は無視できない:
容器の壁面の近くにある分子は、内側のみから引力をうけるため壁面に衝突する
引引力は、壁面にあ
WA
速度が小さくなり、実際の圧力は真の圧力よりも小さくなる
る分子の濃度(四と内部ある分子の濃度 ()の積に比例する
P. 6)