この問題について一から教えて頂きたいです。 すみません。、 よろしくお願いします。

012 波が, 右向きに1cm/sの速さで進んでいる。 端 が自由端, 固定端の各場合について, 図の状態から3秒後 の反射波, 合成波を作図せよ。 ただし, 図の1目盛りを1 cm とする｡ 端 第1節 波の性質 159

1枚目の写真の(2)と2枚目の写真の(2)の解き方を教えてください。お願いします🙇‍♀️

連結した容器内の気体! 容積が0.20m² の容器Aと0.40m² の容器Bが 細い管で連結されている。この容器内に 300K、 1.0×10Paの理想気体を封入する。 気体定数を 8.3J / (mol･K) とし､細い管の容積は無視する。 A 1.0×105×0.20=nAx8,3×300 nA = 110x70 0.2 0.20m² (1) PV=nRT 物質量をそれぞれna,naとおく ○Aについて ○Bについて 8.3×300 2000 = 8,0 249 (1) 容器 A、 容器 B それぞれの気体の物質量を求めよ。 (2) 容 の温度を300K に保ち、容器Bに熱を加えて温度を400K まで上昇さ せる。このときの容器内の圧力を求めよ。 B 20.40m² A : 8.0[mol] B: 16[moℓ] 1.0×108×0.40=nョン8.3×300 hb=1.0x00x103 8.3×3 400 24.9 = 16.06

物理基礎の波の問題です。 問1の解き方を教えて欲しいです🙇‍♀️

図のように、 軸の正の向きに, 速さ 10 cm/s で伝わる 問1 波がある。図の時刻を0s として, 次の問いに答えよ。 y(cm} 3 2 (1) 媒質の1点Pが, 次の状態になる時刻は何sか。 P 0 0 振動を開始する時刻。 100 |[cm) 50 -1 2) 変位yが2.0 cmになる時刻。 -2 ③ 変位yが一1.0 cmになる時刻。 (2) 時刻が3.0sになったときの波の波形 (yーエグラフ)を描け。 ((1)0 2.0 s, の4.0 s, ③7.0s (2)略)

問七の問題のとゅうしきがわかりません！ 回答は写真に載っています よろしくお願いします！

A 物質波 光やX線などの電磁波が粒子性を示すことが明らかになると,ド.プロ イは逆に,それまで粒子と思われていた電子のような 粒子も,波として 1892-1987 ぶっしつ は の性質(波動性)をもつ のではないかと考えた。この波を物質波 またけ ド·ブロイ波 という。1924年,ド·ブロイは,質量m, 速さひで運動士 る粒子の運動量の大きさをかとして,その粒子の物質波の波長入は、, 次き material wave は de Broglie wave で表されるという仮説を立てた。 物質波の波長 粒子性) (波動性) h_h ス= ニ p入=h p mu 物質波の波長 プランク定数 A[m) h[J-s] plkg·m/s] 粒子の運動量の大きさ m[kg) 運動量か 波長え 電子 光子 電子波 光波 粒子の質量 o[m/s) 粒子の速さ ド·ブロイの仮説によると,100 V 以上 の電圧で加速された電子の物質の波長は, 約 10-10 m 以下となり,これはほぼX線の 波長領域に相当する。したがって, このよ うな電子の流れ(電子線)を結晶に当てると, X線回折と同様の回折現象が生じることが 予想された。そして, 1927年から 1928年 にかけて, デビソン, ガーマー, G.P. トム 20 O図 20 電子線による回折像 (酸化マグネシウム (MgO)の単 結晶) 1881-1958 1896-1971 1892-1975 ソン, 菊池正士らによる電子線回折の諸実 験により,物質波の存在が確かめられた。その後, 電子に限らず,陽子や 中性子,原子·分子のような粒子も波動性をもつことが確かめられた。 1902-1974 問7 電圧Vで加速された電子(質量m, 電気量 -e)の物質波の波長入を,プラン ク定数をhとして求めよ。 また, 電子の質量を9.1×10-31 kg, 電気素量を 1.6×10-19 C, プランク定数を6.6×10-34 J·s として, 電子の加速電圧が 1.0×10*Vのときのえの値を求めよ。 h ●特に、粒子が電子の場合の物質波を電子波 という。 2meV. 1.2×10-"m 第5部 なNま

途中式を含め教えて欲しいです。 さっぱり分かりません🙇‍♀️

加の y(cm) 10」 はいくらか 3. 右図のように x 軸の負の 向きに進む正弦波がある。 波の山 Aが0.05秒後に Bまで進んだ。 (1)この波の波長, 振幅, B A 15 eicom) 振動数を求めよ。 5、10 20 25、30\x[cm] 波長 10 振幅 振動数《計算》 (2)この波が原点の境界で反射して定常波が生じるとき、 原点は定常波の腹になるか 節になるか。 原点が自由端となる場合 原点が固定端となる場合 (3)どちらの場合でも節と腹の間隔は同じになる。間隔はいくらか。 《計算》 m) (4)腹の部分が1回振動するのに要する時間はいくらか 《計算》 D組 ()番 氏名(

開口端だとわかるのはなぜでしょうか。

B 管楽器は管の中で気柱の振動を共鳴により生じさせている。この現象の理解を 木めるために、太さが一様な管を用いた以下の実験を行った。 図2のように、管の開口端の近くに発振器にっないだスピーカーを置く。この 官のスピーカーから遠い側の端は、開口端, 閉端のいずれかである。スピーカー から出る音の振動数を 0Hzからゆっくりと増加させたところ,f=680 Hz とし 坂動数が、f, 2f, 3f, …のときに共鳴して大きな音が観測された。音の伝 わる速さは340m/s であり, 開口端補正は無視できるものとする。 発振器 開口端 o スピーカー 管 図 2 問4 f=680 Hz のときの音の波長は何 mか。また, 管のスピーカーから遠い 側の端は開口端か,閉端か。これらの組合せとして最も適当なものを, 次の 0~0のうちから一つ選べ。 15 波長(m) 端 0 0.50 開口端 の 0.50 閉端 2.0 開口端 の 2.0 閉端

真ん中の式から左の式に変形するにはどうしたらいいですか？左の式の1/Tを（ ）内に分配すると右の式の( )がt/Tになるはわかりますが、x/λになるのがよくわかりません 途中式や変形、置き換えがあればそれも含めてお願いします。

P。の変位に等しい。 P。 の振動を表 かえると、Pの時刻もにおける変位 位 1一号 t一等の波形 時刻 す式(3)の時刻を (1--)で置き 10 ①図5 位置 にある点Pの変位 を表す式が得られる。 ェ軸の正の向きに伝わる正弦波を表す式 <Check p.1 等(一)- 2元 t =Asin2π T IC y=Asin T T 入 ひ= f入 (2) g(m] 媒質の変位 D[m] 速さ(velocity) 条件 原点0(ェ=0)の媒質が単振動の中心(原点0)をy軸の正の向きに通過する時刻を 0 T[s] 周期 (period) A[m] 振幅(Amplitude) t[s] 時刻 (time) z[m] 媒質の位置 15 A[m] 波長(wavelength) x軸の負の向きに進む正弦波を表す式 原点0(z=0)の媒質中の点P。が, 原点0をy軸の正の向きに通過する 波長入 A 波の速さ

問13を教えていただきたいです！！ 答え（1）2.0m/s （2）1.6m/s です！

式(19)は,物体が弾性力だけから仕事をされて運動する場合,その力学的 エネルギーは,一定に保たれることを示している。 一般に,物体が保存力だけから仕事をされるとき, その運動エネルギーK と位置エネルギーUは相互に変換するが, それらの和(力学的エネルギーE) は一定に保たれる。これを,カ力学的エネルギー保存の法則という。 5 law of conservation of mechanical energy カ学的エネルギー保存の法則 E=K+U=ー定…(21) ED…カ学的工ネルギー, K[J]…運動エネルギー,U[J]…位置エネルギー 適用条件…保存力だけから物体が仕事をされる場合。 この法則は,実験2からも確 注意 位置エネルギー 位置エネルギーには, 重力 10 かめることができる(探究活動G によるもの(mgh) や, 弾性力によるものkx などがあり,式(21)のびは, これらの和である。 ?) Op.134)。 間 13 なめらかな水平面上で,ばね定数1.0×10°N/m の軽いばねの一端を壁に固定し, 他端に質量0.25kg の物体をつなぐ。ばねの伸びが 0.10mになるまで物体を引いて, 静か 15 にはなした。次の各問に答えよ。 (1)ばねが自然の長さになったとき、 物体の速さは何 m/s か。 (2) ばねの縮みが 6.0×10-2mになったとき, 物体の速さは何 m/s か。 第=章●エネルギー

(2)と(3)を途中式と解説有りで教えて頂きたいです🙇‍♀️

量子力学モデル(quantum mechanical model) とは何か簡単に概要だけでも教えてもらえませんか？ 高校何年生でやるのかだけでも構わないので教えてください🙇‍♂️

The Bohring World of Niels Bohr In 1913WBohr proposed that electrons are arranged in concentric circular paths or orbits around the nucleus. Bohr answered in a novel way why electrons which are attracted to protons, never crash into the nucleus. He proposed that electrons in a particular path have a fixed energy. Thus they do not lose energy and crash into the nucleus. 7カje energy /eve/ of g/) e/ecro7 5 太e 7eg/O7 g7Ounの のe 70C7eus Were た5がeルfo pe. These energy levels are like rungs on a ladder, lower levels have less energy and work. The opposite is also true if an electron loses energy it falls to a lower level. Also an electron can only be found rungs of a ladder. The amount of energy gained or lost by every electron is not always the same. Unlike the rungs of a ladder, the energy levels are not evenly spaced. 4 gug/fg77 O7 ene79y 75 妨e 977Ou7た Oげ ener9y ee0eg ro 77oVe 7 e/ecfron廊O77 745 prese7t _ene/rgy 7eve/ 7O je exf jgカer oe or to make a quantum leap- The Quantum Mechanical Model Like the Bohr model, the ggg74777 776c7g77Co/ 777Oe/ leads to gugn67ze9 energy levels for an electron. However the Quantum Mechanical model does not define the exact path an electron takes around the nucleus. It is concerned with the likelihood of finding an electron in a certain position. This probability can be portrayed as a (oto sale) o @ ら oプ @ Figure 3A Classical Alomic Schematic of Carbon 党 Figure 3B New Atomic Schematic of Carbon 1 nucleus while Gtrostatc equivalents keep Envelopes separale Figure 3C New Atomic Schematic of Oxygen (Electron Envelope above page not shown) blurry cloud of negative charge (electron cloud). The cloud is most dense where the electron is likely to 人M be. ーーーーーー" 午